Última actualización: 2026-06-16

Tres números que definen un telescopio

El rendimiento de un telescopio se reduce a unas pocas razones sencillas de sus dimensiones ópticas. A partir de la distancia focal de la óptica principal, la distancia focal del ocular y la apertura, se pueden obtener el aumento, la razón focal y el detalle más fino que el instrumento puede mostrar.

El aumento es cuántas veces más grande parece un objeto:

$M = \frac{f_0}{f_e}$

donde $f_0$ es la distancia focal del objetivo y $f_e$ la distancia focal del ocular.

La razón focal describe lo «rápida» que es la óptica:

$N = \frac{f_0}{D}$

con $D$ el diámetro de la apertura. El poder de resolución —el menor ángulo que el telescopio puede separar— se estima mediante el límite de Dawes:

$\theta = \frac{116}{D\,[\text{mm}]}\ \text{segundos de arco}$

Ejemplo resuelto

Un telescopio tiene una distancia focal de objetivo de 1000 mm, una apertura de 100 mm y se usa con un ocular de 10 mm:

$M = \frac{1000}{10} = 100\times, \qquad N = \frac{1000}{100} = f/10, \qquad \theta = \frac{116}{100} = 1{,}16''$

Así, los objetos se ven 100 veces mayores, la óptica es f/10 y el telescopio puede separar estrellas dobles a unos 1,16 segundos de arco.

Elegir oculares

Como la distancia focal del objetivo es fija, el aumento lo fija por completo el ocular. Un ocular corto de 6 mm en este telescopio daría 167×, mientras que un ocular largo de 32 mm daría unos 31×. Los observadores llevan unos cuantos oculares para alternar entre el aumento bajo, útil para localizar objetos y disfrutar de panorámicas amplias, y el aumento alto para el detalle en la Luna y los planetas.

Por qué manda la apertura

Es tentador perseguir grandes aumentos, pero lo que de verdad limita un telescopio es la apertura. Una apertura mayor capta más luz, revelando objetos más tenues, y resuelve detalles más finos a través del límite de Dawes. Más allá de unos 50× por pulgada de apertura (2× la apertura en milímetros), el aumento adicional solo amplía el borrón: el llamado aumento vacío. Un telescopio de 100 mm resulta útil hasta unos 200×; a partir de ahí la imagen se atenúa y se reblandece en lugar de afinarse. La atmósfera impone también su propio límite: salvo en las noches más estables, la turbulencia difumina los detalles más finos que en torno a un segundo de arco, sea cual sea el instrumento.