Ultimo aggiornamento: 2026-07-13

Perché il suono si affievolisce con la distanza

Il suono trasporta energia verso l’esterno dalla sua sorgente. Man mano che l’onda si allarga, questa quantità fissa di potenza si distribuisce su una superficie sempre più grande, così l’energia che attraversa un piccolo elemento di area — l’intensità — continua a calare. Il fonometro lo legge come una diminuzione costante in decibel man mano che ci si allontana dalla sorgente.

In un campo libero — aria aperta senza superfici riflettenti e senza assorbimento apprezzabile — il calo dipende solo dal rapporto tra due distanze. Se il livello è $L_1$ a una distanza di riferimento $d_1$, allora a una distanza più lontana $d_2$ il livello per una sorgente puntiforme è

$L_2 = L_1 - 20\log_{10}\frac{d_2}{d_1}$

Compare solo il rapporto tra le distanze, quindi non importa se misuri in metri o in piedi, purché entrambe le distanze usino la stessa unità.

La legge dell’inverso del quadrato

Una sorgente compatta che irradia in modo uguale in tutte le direzioni è una sorgente puntiforme. La sua energia si distribuisce sulla superficie di una sfera, e l’area di una sfera cresce con il quadrato del raggio. Raddoppiare la distanza quadruplica l’area, così l’intensità scende a un quarto:

$I \propto \frac{1}{d^2}$

Un rapporto di intensità si converte in decibel con $10\log_{10}$, e un quarto dell’intensità è

$10\log_{10}(4) \approx 6{,}02\ \text{dB}$

Ecco l’origine della nota regola: circa 6 dB in meno per ogni raddoppio della distanza. Il fattore 20 nella formula del livello è semplicemente $10\log_{10}$ applicato a un rapporto di distanze al quadrato, poiché $\log_{10}(d^2) = 2\log_{10}(d)$.

Sorgente puntiforme e sorgente lineare

Non tutte le sorgenti sono compatte. Un flusso costante di traffico su un’autostrada, o una lunga linea ferroviaria, si comporta come una fila ininterrotta di sorgenti — una sorgente lineare. La sua energia si distribuisce sulla superficie curva di un cilindro anziché di una sfera, e l’area di un cilindro cresce in proporzione diretta al raggio, non al suo quadrato. L’intensità cala allora come $1/d$, e la formula del livello perde un fattore due:

$L_2 = L_1 - 10\log_{10}\frac{d_2}{d_1}$

Una sorgente lineare si attenua quindi solo di circa 3 dB per raddoppio della distanza. Questo calcolatore commuta il fattore tra 20 e 10 a seconda del tipo di sorgente che scegli.

Esempio svolto

Una macchina segna $L_1 = 100\ \text{dB}$ a $d_1 = 1\ \text{m}$. Quanto è rumorosa a $d_2 = 10\ \text{m}$ come sorgente puntiforme?

$L_2 = 100 - 20\log_{10}\frac{10}{1} = 100 - 20 \times 1 = 80\ \text{dB}$

Il livello cala di 20 dB, coerentemente con la regola del raddoppio: passare da 1 m a 10 m sono circa 3,3 raddoppi, e $3{,}3 \times 6 \approx 20\ \text{dB}$. Se la stessa sorgente fosse lineare, il calo sarebbe di soli 10 dB, lasciando 90 dB a 10 m.

Ciò che la stima tralascia

La formula coglie solo la divergenza geometrica — il puro effetto del fronte d’onda che cresce. Diversi fattori reali cambiano il livello effettivo:

• Riflessioni. Al chiuso, pareti, pavimenti e soffitti rimandano energia all’ascoltatore, così il livello cala molto meno della previsione in campo libero. Vicino alla sorgente il comportamento a inverso del quadrato regge ancora, ma oltre la "distanza critica" domina il campo riverberante e il livello si appiattisce.
• Assorbimento dell’aria. Su centinaia di metri, l’aria stessa assorbe il suono, soprattutto alle alte frequenze, aggiungendo attenuazione oltre alla divergenza.
• Suolo e meteo. All’aperto, terreno morbido, barriere, vento e gradienti di temperatura deviano e assorbono il suono, ed è per questo che le mappe del rumore usano modelli più elaborati della sola divergenza geometrica.

Usa questo calcolatore per la perdita per divergenza — l’effetto dominante all’aperto vicino a una sorgente — e trattalo come una base pulita, non come una previsione acustica completa.